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La ecuación de Pauli relativista

Hace poco me encontré estas (también recientes) notas sobre GFT de Ben Gripaios:
Gauge Field Theory
Dr. Ben Gripaios (Cavendish Laboratory)
February, 2015
y en seguida llegué a una cuestión interesante: la ecuación de Pauli relativista. Esta ecuación al parecer no tiene acuñado popularmente un nombre; se trata de la ecuación que se obtiene al multiplicar por su conjugado a la ecuación de Dirac con acoplamiento minimal.

Wolfgang Pauli, mejor conocido por su principio de exclusión
Wolfgang Pauli, mejor conocido por su principio de exclusión

De la ecuación de Dirac
(iγμμm)ψ=0
se puede recuperar la ecuación de Klein-Gordon al multiplicar a la izquierda por su 'operador conjugado',
(iγμμ+m)(iγννm)ψ=(γμγνμνm2)ψ=(2m2)ψ=0
dado que, descomponiendo en partes simétrica y antisimétrica, γμγν=12({γμ,γν}+[γμ,γν]) y ya que μν es simétrico, se sigue que γμγνμν=12{γμ,γν}μν=ημνμν pues la contracción de un tensor simétrico con uno antisimétrico es nula.

Uno puede intentar hacer lo mismo acoplando ahora un tensor (electromagnético) FμνμAννAμ a través de
μDμμ+ieAμ
que es el llamado acoplamiento minimal (de minimal coupling), a la ecuación de Dirac,
(iγμ(μ+ieAμ)m)ψ=0
de modo que
(iγμ(μ+ieAμ)+m)(iγν(ν+ieAν)m)ψ=0
lo que debería llevar a la ecuación (4.29) de las notas de Gripaios,
(D2+m2+ie2[γμ,γν]Fμν)ψ=0?
que es particularmente interesante porque para un escalar ϕ la ecuación de Dirac con acoplamiento minimal es simplemente (D2+m2)ϕ=0, de modo que es en cierto sentido manifiesta la interacción de los electrones y los fotones a través del término extra. Esta ecuación es de hecho el caso relativista de la ecuación de Pauli; ésta es la forma sencilla de obtenerla, aunque así explicada es como sacada de la manga y propiamente uno tendría que partir del caso no relativista y generalizar usando la versión relativista de la energía total.

El primer problema es obtenerla, lo que debería ser pan comido siendo que se sugiere como ejercicio. De la ec. (5), se tiene que
(γμγνDμν+m2)ψ=0
donde
γμγνDμν=12({γμ,γν}+[γμ,γν])Dμν=D2+12[γμ,γν]Dμν
y también
12[γμ,γν]Dμν=14[γμ,γν][Dμ,Dν]=14[γμ,γν][\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]
recordando que la contracción con la parte simétrica de Dμν se anula; de aquí también
[\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]=ie([\pμ,Aν]+[Aμ,\pν])=ie(\pμAνAν\pμ+Aμ\pν\pνAμ)
en donde se tiene que ser cuidadoso, porque a fin de cuentas este término va a actuar sobre ψ y el término \pμAν en realidad significa \pμAνψ=(\pμAν)ψ+Aν\pμψ; aclarando esto aún más, el tensor electromagnético "en realidad" es Fμν(μAν)(νAμ), i.e. las derivadas actúan sobre las Aα. Finalmente entonces se puede escribir
[\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]=ieFμν
de modo que finalmente
(D2+m2+ie4[γμ,γν]Fμν)ψ=0
que aparenta tener un factor de 1/2 de más. La razón parece ser sencillamente un error en las notas; hay varios errores menores, e.g. la falta de ψ en la ec. (4.29). Quizá el error proviene de que se está pensando en términos los generadores del álgebra de Lorentz, usualmente denotados Sμν, que son un proporcionales a [γμ,γν], y su relación con las matrices de espín, que dependiendo de la representación, puede tomarse de distintas formas. A fin de cuentas, el término 2eSiBi en la ecuación completa debe quedar como (e/2)SiBi de modo que se lea que el momento magnético del electrón es e/2me, por lo que el factor original correcto en efecto es un 1/4.

En estas notas de Matthew Schwarz:
Introduction to Quantum Field Theory
Matthew Schwarz (Harvard University)
Fall 2008
se obtiene (12) con el signo de carga ee, pero en efecto con ese mismo factor de 1/2 "extra" (la expresión es la 11.125 en la pg 105). También se emplea una elección particular de los generadores del álgebra de Lorentz y la representación quiral o de Weyl de modo que se manifieste explícitamente el término (e/2)SiBi.

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