Hace poco me encontré estas (también recientes) notas sobre GFT de Ben Gripaios:
De la ecuación de Dirac
(iγμ∂μ−m)ψ=0
(iγμ∂μ+m)(iγν∂ν−m)ψ=(−γμγν∂μν−m2)ψ=(−∂2−m2)ψ=0
Uno puede intentar hacer lo mismo acoplando ahora un tensor (electromagnético) Fμν≡∂μAν−∂νAμ a través de
∂μ→Dμ≡∂μ+ieAμ
(iγμ(∂μ+ieAμ)−m)ψ=0
(iγμ(∂μ+ieAμ)+m)(iγν(∂ν+ieAν)−m)ψ=0
(D2+m2+ie2[γμ,γν]Fμν)ψ=0?
El primer problema es obtenerla, lo que debería ser pan comido siendo que se sugiere como ejercicio. De la ec. (5), se tiene que
(γμγνDμν+m2)ψ=0
γμγνDμν=12({γμ,γν}+[γμ,γν])Dμν=D2+12[γμ,γν]Dμν
12[γμ,γν]Dμν=14[γμ,γν][Dμ,Dν]=14[γμ,γν][\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]
[\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]=ie([\pμ,Aν]+[Aμ,\pν])=ie(\pμAν−Aν\pμ+Aμ\pν−\pνAμ)
[\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]=ieFμν
(D2+m2+ie4[γμ,γν]Fμν)ψ=0
En estas notas de Matthew Schwarz:
Gauge Field Theoryy en seguida llegué a una cuestión interesante: la ecuación de Pauli relativista. Esta ecuación al parecer no tiene acuñado popularmente un nombre; se trata de la ecuación que se obtiene al multiplicar por su conjugado a la ecuación de Dirac con acoplamiento minimal.
Dr. Ben Gripaios (Cavendish Laboratory)
February, 2015
Wolfgang Pauli, mejor conocido por su principio de exclusión |
De la ecuación de Dirac
(iγμ∂μ−m)ψ=0
se puede recuperar la ecuación de Klein-Gordon al multiplicar a la izquierda por su 'operador conjugado',
(iγμ∂μ+m)(iγν∂ν−m)ψ=(−γμγν∂μν−m2)ψ=(−∂2−m2)ψ=0
dado que, descomponiendo en partes simétrica y antisimétrica, γμγν=12({γμ,γν}+[γμ,γν]) y ya que ∂μν es simétrico, se sigue que γμγν∂μν=12{γμ,γν}∂μν=ημν∂μν pues la contracción de un tensor simétrico con uno antisimétrico es nula.
Uno puede intentar hacer lo mismo acoplando ahora un tensor (electromagnético) Fμν≡∂μAν−∂νAμ a través de
∂μ→Dμ≡∂μ+ieAμ
que es el llamado acoplamiento minimal (de minimal coupling), a la ecuación de Dirac,
(iγμ(∂μ+ieAμ)−m)ψ=0
de modo que
(iγμ(∂μ+ieAμ)+m)(iγν(∂ν+ieAν)−m)ψ=0
lo que debería llevar a la ecuación (4.29) de las notas de Gripaios,
(D2+m2+ie2[γμ,γν]Fμν)ψ=0?
que es particularmente interesante porque para un escalar ϕ la ecuación de Dirac con acoplamiento minimal es simplemente (D2+m2)ϕ=0, de modo que es en cierto sentido manifiesta la interacción de los electrones y los fotones a través del término extra. Esta ecuación es de hecho el caso relativista de la ecuación de Pauli; ésta es la forma sencilla de obtenerla, aunque así explicada es como sacada de la manga y propiamente uno tendría que partir del caso no relativista y generalizar usando la versión relativista de la energía total.
El primer problema es obtenerla, lo que debería ser pan comido siendo que se sugiere como ejercicio. De la ec. (5), se tiene que
(γμγνDμν+m2)ψ=0
donde
γμγνDμν=12({γμ,γν}+[γμ,γν])Dμν=D2+12[γμ,γν]Dμν
y también
12[γμ,γν]Dμν=14[γμ,γν][Dμ,Dν]=14[γμ,γν][\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]
recordando que la contracción con la parte simétrica de Dμν se anula; de aquí también
[\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]=ie([\pμ,Aν]+[Aμ,\pν])=ie(\pμAν−Aν\pμ+Aμ\pν−\pνAμ)
en donde se tiene que ser cuidadoso, porque a fin de cuentas este término va a actuar sobre ψ y el término \pμAν en realidad significa \pμAνψ=(\pμAν)ψ+Aν\pμψ; aclarando esto aún más, el tensor electromagnético "en realidad" es Fμν≡(∂μAν)−(∂νAμ), i.e. las derivadas actúan sobre las Aα. Finalmente entonces se puede escribir
[\pμ+ieAμ,\pν+ieAν]=ieFμν
de modo que finalmente
(D2+m2+ie4[γμ,γν]Fμν)ψ=0
que aparenta tener un factor de 1/2 de más. La razón parece ser sencillamente un error en las notas; hay varios errores menores, e.g. la falta de ψ en la ec. (4.29). Quizá el error proviene de que se está pensando en términos los generadores del álgebra de Lorentz, usualmente denotados Sμν, que son un proporcionales a [γμ,γν], y su relación con las matrices de espín, que dependiendo de la representación, puede tomarse de distintas formas. A fin de cuentas, el término 2eSiBi en la ecuación completa debe quedar como (e/2)SiBi de modo que se lea que el momento magnético del electrón es e/2me, por lo que el factor original correcto en efecto es un 1/4.
En estas notas de Matthew Schwarz:
Introduction to Quantum Field Theoryse obtiene (12) con el signo de carga e→−e, pero en efecto con ese mismo factor de 1/2 "extra" (la expresión es la 11.125 en la pg 105). También se emplea una elección particular de los generadores del álgebra de Lorentz y la representación quiral o de Weyl de modo que se manifieste explícitamente el término (e/2)SiBi.
Matthew Schwarz (Harvard University)
Fall 2008
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